Ядерный магнетон

Магнитный момент тяжёлых частиц^{[прояснить]} принято измерять в ядерных магнетонах, определяемых в Международной системе единиц (СИ) как ${\displaystyle \mu _{\mathrm {N} }={\frac {e\hbar }{2m_{\mathrm {p} }}}}$

(в системе СГС: ${\displaystyle \mu _{\mathrm {N} }={\frac {e\hbar }{2m_{\mathrm {p} }c}}}$), где

• ${\displaystyle m_{\mathrm {p} }}$ — масса протона
• ${\displaystyle e}$ — заряд электрона
• ${\displaystyle \hbar }$ — приведённая постоянная Планка
• ${\displaystyle c}$ — скорость света

В системе единиц СИ:

${\displaystyle \mu _{\mathrm {N} }}$ = 5,050 783 43(43)⋅10⁻²⁷ Дж·Тл⁻¹.

В системе единиц СГС:

${\displaystyle \mu _{\mathrm {N} }}$ = 5,050⋅10⁻²⁴ эрг/Гс.

Эксперимент даёт для собственного магнитного момента протона значение 2,79 ядерных магнетонов, причём момент направлен по спину. Магнитный момент нейтрона направлен противоположно спину и равен 1,91 ядерного магнетона.

• Магнетон Бора
• Гиромагнитное отношение

• Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Квантовая механика (нерелятивистская теория). — Издание 4-е. — М.: Наука, 1989. — 768 с. — («Теоретическая физика», том III). — ISBN 5-02-014421-5.